ствия  среди  депутаций,
толпившихся в зале совета, раздался крик: "Долой М. "! Старик  вернулся,
увидел, что товарищи покинули его, и удалился, чтобы вручить  императору
свою отставку.  Имя  М.  было  так  тесно  связано  с  правительственной
системой в Австрии, что при первом известии  об  его  отставке  волнение
мигом успокоилось. С помощью оставшегося ему верным секретаря он  выехал
из города в  ночь  на  14  марта,  скрывался  несколько  дней  и  затем,
перебравшись через саксонскую границу, отправился  в  Великобританию.  В
1852 г. он вернулся в Вену и занял  свое  прежнее  высокое  положение  в
обществе. Император часто обращался к нему за советом, но  не  приглашал
его принять активное участие в управлении, что очень  огорчало  старика.
Во время крымской войны он написал не мало  проектов;  даже  при  начале
войны 1859 г. он все еще работал пером. Собрание писем, автобиография  и
пр.,   составленные   М.,   изданы   его    семьей,    под    заглавием:
"Denkwurdigkeiten". Издание появилось на франц. (1879), нем. (В. 1880  -
84) и английском языках. Дополнением к  мемуарам  М.  и  пояснением  его
деятельности могут служить переписка  Генца  и  Кестльри,  а  также  ряд
сочинений немецких писателей:  Oncken  (переговоры  1813  г.),  Weicker,
Aegidi, Nauwerk (для эпохи  1819  г.),  Gervinus  ("Geschichte  des  XIX
Jahrh.") и др.
   Л.
   Мефистофель (Mophistopheles, Mephisto) - взятое из народных  сказаний
название дьявола или злого, всеотрицающего начала.  Старые  формы  этого
имени  неустойчивы.  Шекспир  в  "Виндзорских   кумушках",   говорит   о
Mephiostophilus, а Марло, в "Фаусте"
   -  о  Mephistophilis.   Формы   Mephostophilus   или   Mephostophiles
напоминает  греческое  mephostophiles,  "не  любящий  света";  форма  же
Меphistophiles  может  быть  производима  от   латинского   mephitis   и
греческого philos (в сложности -  "любящий  адский  серный  запах").  По
толкованию проф. Slydel'я, слово М. получилось от слияния двух еврейских
причастий: mephiz (разрушитель) и tophel (лжец).  М.  у  Г„те  не  имеет
ничего  или  почти  ничего  общего  с  дьяволом  народных  сказаний.   В
особенности в так  называемом  "первоначальном  Фаусте"  (Urfaust)  и  в
"Отрывках  Фауста"  (Faust-Fragment)  1190  г.  М.  является  совершенно
индивидуальной  личностью,  которая  лишь  настолько  удерживает   черты
средневекового народного дьявола, на сколько это совместно с человечески
возможной   индивидуальностью:   М.   постоянно    думает    о    грубой
действительности и с  цинической  иронией  относится  к  Фаусту,  с  его
порывами к небу и излияниями. Только в более  позднем  продолжении  и  в
переработки первого юношеского очерка дерзко юмористическая личность  М.
сделалась метафизически глубже; только здесь он является как  "ein  Teil
von jener Kraft, die stets das Bose will und stets  das  Gute  schafft",
как "der Geist, der stets verneint" или, говоря словами русского  поэта,
как  "дух  отрицания  и  сомнения",  который  все  в  мире  ненавидит  и
презирает.
   Механика - наука о движении.  Изучая  движение,  механика  необходимо
должна изучать и причины, производящие и изменяющие движения, называемые
силами; силы же могут и уравновешивать друг друга,  и  равновесие  может
быть рассматриваемо как частный случай  движения.  Поэтому  и  учение  о
равновесии тоже составляет  предмет  механики,  и,  даже  еще  в  весьма
недавнее время, механику подразделяли на учение о равновесии, называемое
статикой, и учение о движении, называемое динамикой. Надо полагать,  что
некоторые понятия  о  законах  движения  и  равновесия  были  достоянием
народов еще глубокой древности, потому что  постройки  древних  индусов,
ассирян и  египтян  требовали  весьма  сильных  машин  для  поднятия  на
значительную высоту массивных камней,  из  которых  они  созидались,  но
никаких точных сведений о состоянии М. в эти отдаленный  времена  мы  не
имеем; правильный теоретические рассуждения впервые встречаются только у
Архимеда, и в тех его сочинениях, которые дошли до  настоящего  времени,
исследуются  только  вопросы,  относящиеся  к  статике:  теория  рычага,
равновесие  плавающих  тел,  положению  центра  тяжести.  Первые   следы
изучения вопросов динамики встречаются в трудах одаренного всеобъемлющим
умом Леонардо да Винчи, родившегося  в  1452  году,  которому  было  уже
известно возрастание скорости при падении тел. Бенедетти, умерший в 1570
году, имел уже понятие о существовании центробежной силы и  о  том,  что
оторвавшаяся  от  вращающегося  тела  часть  продолжает   двигаться   по
касательной.  Открытие  начала  возможных  перемещений  (см.   ниже)   в
применение его к выводу  законов  равновесия  рычага,  блоков  и  ворота
принадлежит Гвидо Убальди, жившему от  1545  -  1607  г.  Таким  образом
механика,  как  самостоятельная  наука,  начала  зарождаться  в  Италии.
Настоящим же основателем динамики  по  справедливости  считают  Галилея,
который открыл: начало инерции, начало независимости  движения  и  нашел
законы падения тел. Исследования Галилея  по  механике  изложены  в  его
сочинениях: 1)"Discorso intorno alle cose che stanno in su l'acqua о che
in quello si muovono", 2) "Dialogo intorno ai due niassimi  sistemi  del
mondo", 3)"Discorsi e dimonstrationi matematiche  intorno  a  due  nuove
scienze" и  4)  "Della  scienza  mессаniса".  При  своей  жизни  Галилей
приобрел славу более астрономическими своими открытиями,  но  наибольшая
его заслуга состоит, как замечает Лагранж,  именно  в  открытии  законов
падения тел: нужен  был  гений,  чтобы  выяснить  закон  явления  самого
обыденного и в то же время управляющего движениями миров, как  это  было
впоследствии   обнаружено   Ньютоном.   Гюйгенс,   пополнивший    многие
исследования Галилея, установил точные понятия о центробежной силе  и  о
законах колебания маятника и этим еще более подготовил путь  к  открытию
всемирного притяжения,  сделанному  Ньютоном,  поставившим  механику  на
прочные основания изложением ее основных  принципов.  В  книге  Ньютона,
появившейся в 1687 году под заглавием: "Philosophiae Naturalis Principia
mathematica" и не имеющей себе равной по  значению  в  истории  развития
точных наук, основные начала механики изложены в виде трех  законов:  1.
Закон инерции:  каждое  тело  пребывает  в  своем  состоянии  покоя  или
равномерного прямолинейного движения, если действующие на него  силы  не
принуждают его изменить такое состояние.  II.  Закон  величин  действия:
изменение  движения  пропорционально  приложенной  действующей  силе   и
происходит по той прямой линии, по которой действует  сила.  III.  Закон
противодействий: всякому действию соответствует противодействие равное и
противоположное, то есть, действия двух тел одно на другое всегда  равны
и направлены  противоположно.  Эта  книга  Ньютона  и  открытое  им  же,
одновременно с Лейбницем,  дифференциальное  и  интегральное  исчисление
дали сильный толчок дальнейшему развитию  М.  Яков  и  Даниил  Бернулли,
Клеро, Эйлер и многие другие ученые исследовали целый  ряд  механических
задач первостепенной важности. Недоставало принципа, связующего динамику
со статикою.
   Этот принцип найден  был  Даламбером  и  изложен  в  его  "Traite  de
Dynamique", появившейся в 1743 г. Свобода движения тел  и  точек  бывает
иногда стеснена известного рода условиями, состоящими, например, в  том,
что  точка  может  двигаться  только  по  известной  поверхности;  такая
поверхность или вообще все, что стесняет  движение,  называется  связью.
Связи оказывают некоторые сопротивления - реакции - на точку или систему
точек. Начало Даламбера состоит в том, что равнодействующая всех  данных
сил, приложенных к каждой из точек рассматриваемой системы,  разлагается
на две составляющих: на потерянную  силу,  уравновешивающуюся  благодаря
реакциям  связей,  и  на  движущую  силу,  сообщающую  точке  то   самое
ускорение, какое бы она сообщила  свободной  точке,  обладающей  той  же
массою.  Это  начало  приводит  исследование  движения  к   исследованию
равновесия, потому что может быть выражено так: данные силы и  считаемые
в обратную сторону движущие силы должны в течение движения находиться  в
равновесии. Этим началом воспользовался Лагранж  и  в  своей  "Мecanique
Analytique" (1788) свел решение каких бы  то  ни  было  вопросов  М.  на
решение  уравнений,  устанавливаемых  для   всех   вопросов   совершенно
однообразным способом и  вытекающих  из  одной  общей  формулы.  Лагранж
создал аналитическую М. Аналитическая  М.  представляет  собою  науку  о
движении, приведенную к интегрированию некоторых  общих  уравнений  и  к
исследованию  получаемых   результатов.   Всякое   тело   представляется
совокупностью материальных точек. Положение каждой точки определяется ее
координатами. Если координаты выражены  как  функции  времени,  например
если дано:
   x=f(t) y=F(t) z=j(t),  то  этим  вполне  определено  движение  точки,
потому что из этих уравнений для каждого значения времени t,  считаемого
от  начального  момента,  можно  определить   положение   точки.   Такие
уравнения, относятся ли они к одной точке или  к  целой  системе  точек,
называются  уравнениями  движения.  В  равномерном  движении   скоростью
называется отношение пройденного расстояния ко времени.
   Переменное движение можно  рассматривать  состоящим  из  ряда  весьма
малых равномерных движений, вследствие чего в  таком  движении  скорость
представляется пределом отношения бесконечно малого пути Ds к бесконечно
малому промежутку времени Dt, в  течение  которого  этот  путь  пройден.
Следовательно; скорость v выражается  производною  проходимого  пути  по
времени:
   .
   Точно также ускорение j выражается производною скорости по времени:
   и, следовательно, равно второй производной пути по времени:
   Весьма часто в М.  употребляется  прием,  заключающийся  в  том,  что
рассматриваются не самые силы скорости и ускорения, а проложения  их  на
оси координат: проложения сил X, Y, Z; проложения скоростей:
   проложения ускорений
   Из второго закона Ньютона вытекает, что сила пропорциональна массе  m
и ускорению и что, следовательно, для свободной точки:
   Для точки несвободной, движение которой стеснено связями,  потерянные
силы должны, по  началу  Даламбера,  слагаться  из  заданных  сил  и  из
считаемых  в  обратном  направлении  движущих  сил.  Поэтому  проложения
потерянных сил будут
   Все это было известно еще до  Лагранжа.  Лагранж  выходит  из  начала
возможных перемещений. Благодаря существованию связей, не  все  движения
системы возможны. Элементы путей, пробегаемые  точками  в  весьма  малые
промежутки времени, при  каком-либо  возможном  движении  системы  через
занимаемое ею положение, называются  возможными  перемещениями.  Работою
называется произведение пути, пройденного точкою, на приложение силы  на
этот путь. Начало возможных  перемещений  состоит  в  том,  что  система
находится в равновесии, если сумма  работ  заданных  сил  на  протяжении
возможных перемещений равна нулю. Так, например:  возможные  перемещения
концов рычага, на которые действуют параллельные силы, суть весьма малые
дуги,  описанные  концами  рычага  как  радиуса   из   точки   опоры   и
соответствующие общему углу отклонения рычага. Эти дуги  пропорциональны
плечам и проходятся в  противоположные  стороны.  Чтобы  работы  сил  на
протяжении этих дуг, служащих возможными перемещениями, в  сумме  давали
нуль, необходимо, чтобы силы были обратно пропорциональны  плечам.  Этот
пример представляет собою  вывод  законов  рычага  из  начала  возможных
перемещений, Лагранж применяет это начало к потерянным силам для всякого
случая движения и для всякой системы точек.  Выразив,  что  сумма  работ
потерянных сил на протяжении возможных перемещении равна  нулю,  Лагранж
получил общее  уравнение  движения:  где  dx,  dy,  dz  суть  проложения
возможных перемещении на оси координат. Из этой  общей  формулы  Лагранж
выводит систему уравнений, данную им в двух формах, которые, как и общая
формула, содержать в себе дифференциалы. Решение  всякого  механического
вопроса заключается  после  этого  в  освобождении  формул  Лагранжа  от
дифференциалов, т. е.  в  интегрировании  лагранжевых  уравнений.  Общий
способ их интегрирования был исследован  самим  Лагранжем,  Гaмильтoнoм,
Пуассоном, Коши, Якоби, Мейером, Остроградским, Коркиным,  Имшенецким  и
многими другими. В настоящее время в  особенности  замечательны  в  этом
направлены работы Софуса-Ли и Фукса.
   Из основных законов М. или из общих  уравнений  Лагранжа  могут  быть
выведены некоторые весьма  общие  положения,  которые  в  прежнее  время
принимались за основные начала, но после Лагранжа служат более  к  тому,
что прямо дают некоторые интегралы уравнений М. Эти положения  суть:  1)
начало движения центра инерции,  состоящее  в  следующем:  при  движении
системы материальных  точек  существует  определяемая  их  конфигурацией
геометрическая точка, называемая центром инерции,  движение  этой  точки
происходит так, как будто  бы  она  была  свободною  точкою,  в  которой
сосредоточена масса всей системы и к которой  приложены  заданные  силы.
Если точки тяжелые, то их центр инерции есть в  то  же  время  их  общий
центр тяжести. Начало движения центра инерции  проявляется,  напр.,  при
разрыве летящей гранаты, осколки которой разбрасываются во все  стороны,
но общий их центр тяжести описывает  тот  самый  путь,  который  был  бы
описан центром тяжести гранаты, если  бы  она  не  лопнула.  Это  начало
выражается уравнениями:
   которые легко интегрируются. В них М - масса всей системы,  различные
m - массы точек; x, y, z координаты центра инерции.  2)  Закон  площадей
применим ко всем тем случаям, когда в каждом положении системы  возможно
всякое ее вращение около неподвижного начала  координат  О.  Этот  закон
состоит в том, что: сумма произведений масс на проложения (на  плоскости
координат)  площадей,  описываемых  радиусами-векторами  точек  системы,
возрастает пропорционально времени.  Под  именем  радиуса-вектора  точки
разумеется прямая, соединяющая ее  с  О.  Из  наблюдений  над  движением
планет  Кеплер  (1571-1630)  подметил  существование  этого   закона   в
следующей форме: радиус-вектор, проведенный из центра  солнца  к  центру
планеты, описывает  в  равные  промежутки  времени  равные  между  собою
площади. В таком приложении к  планетам  положение  это  носит  название
второго кеплеровского закона. 3) Начало наименьшего действия  состоит  в
следующем: вообразим те из возможных для системы между ее двумя  данными
положениями движения, при которых:
   где  Р  есть  некоторая  функция  от  координат  точек   системы,   h
постоянное; из всех таких движений только для тех из них интеграл  будет
наименьшим,  для  которых  Р  есть  потенциал.  Потенциалом   называется
функция, имеющая то свойство, что первые ее производные  по  координатам
равны суммам проложений на соответственные оси координат  заданных  сил,
так что:
   Не все силы имеют потенциал. Начало наименьшего действия применимо во
всех тех случаях, когда уравнения связей не содержат времени  t,  т.  е.
когда связи не изменяют своей формы. 4)  Закон  сохранения  живой  силы.
Живою силою точки  называется  половина  произведения  из  ее  массы  на
квадрат скорости, т. е. величина .
   Живою  силою  системы  называется  сумма  живых   сил   всех   точек,
составляющих систему. Во всех тех случаях,  когда  уравнения  связей  не
содержать  времени,  действует  закон  живой   силы,   заключающийся   в
следующем: если связи не зависят от времени, силы же имеют потенциал, то
разность между силою и потенциалом сохраняет постоянную  величину.  Этот
закон выражается формулою:
   показывающею,  что  в  случае   возможности   применить   закон,   ею
выражаемый, приращение живой силы зависит только от координат начального
и конечного положения и будет то же самое, по какому бы  пути  точка  не
переходила из первого положения во второе. Если же  система  вернется  в
начальное положение, то  живая  сила  получит  начальную  величину.  Это
начало может быть выражено еще и в  следующей  форме:  приращение  живой
силы при переходе системы из одного положения в другое равно сумме работ
всех действующих на систему сил. Этому способу  выражения  начала  живых
сил соответствует формула:
   где v и v0 скорости во втором и в первом положении, F силы,  a  углы,
ими составляемые, с направлениями движения  точек,  ds  элементы  путей,
проходимых точками. Углубляясь в смысл уравнений М. и закона живых сил и
исследуя соотношения, существующие между теплом, светом,  электричеством
и другими явлениями природы, Гельмгольц  открыл  управляющий  ими  общий
закон сохранения энергии и изложил его  в  1847  г.  в  сочинении:  "Die
Erhaltung der Kraft".
   Аналитическую М. теперь уже не разделяют на  статику  и  динамику,  а
дают ей подразделение на  кинематику,  изучающую  движение,  не  касаясь
производящих его сил, и кинетику, изучающую движение  в  зависимости  от
производящих его сил. Равновесие изучается как частный случай  движения.
Учение о движении жидких тел называется  гидродинамикой.  Интегрирование
общих уравнений гидродинамики  представляет  до  сих  пор  непреодолимые
затруднения;  поэтому  прибегают  к  косвенным   способам.   Наибольшими
успехами   гидродинамики,   со   времен   Лагранжа   являются   открытие
Гельмгольцем  вихревых  движений,  выражаемых   некоторыми   уравнениями
гидродинамики и особый  искусственный  способ  Кирхгофа,  основанный  на
конформном преобразовании мнимого переменного и весьма удачно обобщенный
проф.  Н.  Е.  Жуковским.  Не  менее  важные  главы   аналитической   М.
представляют собою теория упругости и теория притяжения. До сих  пор  мы
еще очень далеки от умения интегрировать уравнения  М.;  поэтому  весьма
часто   приходится   довольствоваться   небольшим   числом   интегралов,
доставляемых началами центра, инерции, живых сил и  площадей.  Некоторые
задачи при знании только немногих интегралов,  движения  решены  тем  не
менее довольно обстоятельно, в смысле получения довольно  ясной  картины
движения. Таковы, напр. картины движения твердого тела около неподвижной
точки, данные Пуансо и Дарбу. В  приложении  к  астрономии  М.  получила
название небесной. Исследуя уравнения небесной М., Леверье  открыл,  без
помощи каких бы то ни было непосредственных наблюдений, только с помощью
вычисления возмущений в движении Урана, планету Нептун. В  приложении  к
физике М. носит название теоретической  физики,  сделавшей  в  последнее
время огромные завоевания в области электричества,  благодаря  созданной
Максуеллем     электромагнитной     теории     света,     представляющей
непосредственное приложение Лагранжевых уравнений. В приложении  к  делу
рук человеческих - к машинам - М. служит основанием целого  цикла  наук,
называемого  практической  М.  и  состоящего   из   теории   механизмов,
гидравлики, теория тепловых двигателей, теории сопротивления материалов,
учения о конструкции машин, стоящих в тесной связи с технологией дерева,
металлов и т. д. и с учением о сельскохозяйственных машинах  и  орудиях.
Из  первоклассных  сочинений  по  аналитической  М.  укажем:   Lagrange,
"Mecanique Analytique"; Jacobi, "Vorlesungen uber  Dynamik";  Kirchhoff,
"Theoretische Physik" и Thomson and Tait, "Natural  Philosophy".  Лучшие
учебники:   Бобылев,   "Курс   аналитической   М.";   Слудский,    "Курс
теоретической  М.";  Жуковский,  "Лекции  по  гидродинамике";   Poisson,
"Traile de Mecanique"; Collignon,  "Traite  de  Mecanique";  Despeyrons,
"Traite  de  Mecanique  rationnelle".  По  практической   М.:   Вейсбах,
"Практическая М. " (перев. Усова); Weisbach, "Lehrbuch der lngenieur und
Maschinenmechanik, bearbeitet  von  Herrmann";  Reuleaux,  "Theoretische
Kinematik";  его  же,  "Der  Konstruk