у. Это приво-
дит к   тому,   что при перемещении диамагнетика в неоднороное
магнитное поле он стремится сместиться в ту область,  где нап-
ряжение магнитного поля меньше.

     Патент США 3 611 815: Гироскопическая система, практичес-
ки свободная от трения,  содержит цилиндрический ротор,  концы
которого окружены парой кольцевых постоянных магнитов. На каж-
дом конце ротора установлена вставка из диамагнитного материа-
ла, взаимодействующая    с соответствующим постоянным магнитом
так, что создаются отталкивающие магнитные силы, которые удер-
живают ротор в состоянии,  характеризующимся отсутствием физи-
ческого контакта ротора с магнитом:  ротор "всплывает" в  маг-
нитном поле практически без трения.

     8.1.2. Молекулы    (или   атомы)    парамагнетика   имеют
собственные магнитные моменты,  которые под действием  внешних
полей ориентируются по полю и тем самым создают результирующее
поле, превышающе  внешнее. Парамагнетики втягиваются в магнит-
ное поле.
     Так, например,  жидкий кислород - парамагнетик, он притя-
гивается к магниту.
   
     Магнитная проницаемость  конкретного  вещества зависит от
многих факторов: напряженности магнитного поля, формы рассмат-
риваемого поля (так как конечные размеры любого магнетика при-
водят к появлению встречного поля,  уменьшающего  первоначаль-
ное), температуры,  частоты изменения магнитного поля, наличия
дефектов структуры и т.д.

     Патент Великобритании 1 343 270:  Способ измерения темпе-
ратуры, например, стальных пластин, окрашенных виниловыми кра-
сителями. Температура  пластин определяется по  изменениям  их
магнитной проницаемости и проводимости, которые воспринимаются
индуктивным зондам, подключенным к генератору.

     А.с. 550 572: Способ структуроскопии ферромагнитных изде-
лий, заключающийся в том, что контролируемое изделие подверга-
ют взаимодействию с электроиндуктивным  преобразователем  маг-
нитной проницаемости в электрические сигналы, по которым судят
о результатах контроля,  отличающийся тем, что с целью повыше-
ния достоверности определения усталостных изменений в структу-
ре материала изделия,  поверхность последнего сканируют преоб-
разователем по       заданной   функции   относительно   места
концентрации механических напряжений,  регистрируют экстремумы
относительного значения  магнитной проницаемости и по их расп-
ределению судят об усталостных изменениях в структуре материа-
ла.

     А.с. 438 922: Способ неразрушающего контроля физико-хими-
ческих процессов  в  структурированных  упруго-вязкопластичных
системах, основанный    на изменении магнитной воспримчивости,
отличающийся тем,  что с целью повышения точности  определения
нормальной густоты водных растворов вяжущих веществ,  изменяют
во времени изменения удельной магнитной  воспримчивости  и  по
максимальному значению ее судят о готовности продукта.

     Существует ряд веществ, в которых квантовые эффекты межа-
томных взаимодействий приводят к появлению специфических  маг-
нитных свойств.

     8.1.3. Наиболее интересное свойство - ферромагнетизм. Оно
характерно для группы веществ в твердом кристаллическом состо-
янии (ферромагнетиков),  характеризующихся параллельной ориен-
тацией магнитных моментов атомных носителей магнетизма.
   
     Параллельная ориентация магнитных моментов  существует  в
довольно больших  участках вещества - доменах.  Суммарные маг-
нитные моменты отдельных доменов имеют очень большую величину,
однако сами  доменты обычно ориентированы в веществе хаотично.
При наложении магнитного поля происходит  ориентация  доменов,
что приводит   к возникновению суммарного магнитного момента у
всего обьема ферромагнетика, и, как следствие, к его наманичи-
ванию.

     А.с. 540 299:  Постоянный магнит,  содержащий одноименные
частицы, отличающийся тем, что с целью повышения коэрицитивной
силы, в качестве доменов использованы отрезки литого микропро-
вода в стеклянной изоляции,  каждый из которых  содержит  один
микрокристал.

     Естественно, что ферромагнетики, как и парамагнетики, пе-
ремещаются в ту точку поля,   где  напряженность  максимальная
(втягиваются в магнитное поле). Из-за большой величины магнит-
ной проницаемости сила, действующая на них, гораздо больше.

     А.с. 512 224: 1- Способ склеивания ферромагнитных матери-
алов, включающий    операцию нанесения клея на склеиваемые по-
верхности, соединение  поверхностей,  полного отвердения клея,
отличающийся тем,   что с целью уничтожения прочности склеива-
ния, в  период открытой выдержки раздельно проводят  обработку
каждой из   двух  склеиваемых поверхностей с нанесенным на них
слоя клея постоянными магнитными полями противоположной поляр-
ности с напряженностью от 500 до 700 эротед.

     2- Способ по п.1,  отличающийся тем, что в период отверж-
дения на клеевой шов воздействуют магнитным полем, совпадающим
по направлению с полем остаточного магнетизма.

     А.с. 185  003:   Способ обработки внутренних поверхностей
труб, включающий  операции по введению внутрь  трубы  абразива
ввиде мелкозернистого   или  порошкобразного  вещества высокой
твердости, перемещения  этого абразива относительно внутренней
поверхности трубы при их взаимном контакте и последующего изв-
лечения из трубы полученного порошкообразного продукта,  отли-
чающийся тем, что с целью улучшения качества обработки трубы и
для ее нагрева,   феромагнитный  абразив  после  его  введения
внутрь трубы подвергается воздействию вращающегося электромаг-
нитного поля, созданного вокруг трубы.

     Здесь используется эффект втягивания ферромагнетика в  то
место поля,   где магнитные силовые линии "гуще"; так как поле
вращается, то вращаются и частицы.

     8.1.3.1. Существование доменов в ферромагнетиках возможны
только ниже определенной температуры (ТОЧКА КЮРИ).  Выше точки
Кюри тепловое движение нарушает упорядоченную структуру  доме-
нов и ферромагнетик становится обычным парамагнетиком.

     Патент ФРГ 1 243 791:  Термолюминисцентный дозиметр,  со-
держащий дозиметрический элемент,  заключенный в  герметизиро-
ванную прозрачную       камеру    и    снабженный    носителем
люминисцентного материала, нагреваемый индукционным путем, от-
личающийся тем, что носитель содержит ферромагнитный материал,
точка Кюри которого,  характеризующие фазовый переход  второго
рода, соответствуют определенной максимальной температуре.

     Диапазон температур Кюри для ферромагнетиков очень широк:
у радолиния температура Кюри 20 C, для читого железа - 1043 К.
Практически всегда  можно подобрать вещество с нужной темпера-
турой Кюри.

     А.с. 266 029: Магнитная муфта скольжения, содержащая кор-
пус и     многополюсный   ротор   с   постоянными   магнитами,
отличающаяся тем,  что с целью автоматического включения муфты
при заданной температуре, она снабжена шунтами, установленными
между полюсами ротора и выполненного из термореактивного мате-
риала, имеющего  характеристику магнитной проницаемости с точ-
кой Кюри, соответствующей заданной температуре, а корпус и ро-
тор изготовлены   из  материала сточкой Кюри,  соответствующей
температуре выше заданной.

     При понижении температуры все парамагнетики,  кроме тех у
которых парамагнетизм обусловлен электронами проводимости, пе-
реходят либо в ферромагнитное,  либо в антиферромагнитное сос-
тояние.

     8.1.4. У некоторых веществ (хром,  марганец)  собственные
магнитные моменты   электронов  ориентированы  антипараллельно
(навстречу) друг  другу.  Такая ориентация охватывает соседние
атомы и их магнитные моменты компенсируют друг друга.   В  ре-
зультате антиферромагнетики   обладают  крайне малой магнитной
воспримчивостью и ведут себя как очень слабые парамагнетики.

     8.1.4.1. Для антиферромагнетиков также существует  темпе-
ратура, при которой антипараллельная ориентация спинов исчеза-
ет. Эта  температура называется антиферромагнитной точкой Кюри
или точкой Нееля.
   
     У некоторых  ферромагнетиков (эрбин,  диоброзин,  сплавов
марганца и меди)  таких температур две (верхняя и нижняя точка
Нееля), причем  антиферромагнитные свойства наблюдаются только
при промежуточных температурах.  Выше верхней  точки  вещество
ведет себя как парамагнетик, а при температурах меньших нижней
точки Нееля, становится ферромагнетиком.

     8.1.5. Необратимое изменение намагниченности ферромагнит-
ного образца, находящегося в слабом постоянном магнитном поле,
при циклическом изменении температуры называется температурным
магнитным гистерезисом. Наблюдается два вида гистерезиса, выз-
ванных изменением доменой и кристаллической структуры. Во вто-
ром случае точка Кюри при нагреве лежит выше, чем при охлажде-
нии.

     А.с. 467 314:  Способ записи  оптических  изображений  на
ферромагнитную пленку,  заключающийся в ее экспонировании, от-
личающийся тем,  что с целью упрощения процесса  записи  путем
исключения операции  по намагничиванию пленки,  экспонирование
пленки осуществляют в интервале от температуры Кюри при нагре-
ве до температуры Кюри при охлаждении.

     А.с. 515 169:  Способ сборки ферритовых постоянных магни-
тов в систему с предварительным намагничиванием каждого магни-
та, отличающийся      тем,   что  с  целью  исключения  потери
намагниченности при сборке,   перед  операцией  намагничивания
каждый постоянный магнит нагревают до температуры, при которой
кривые возврата совпадают с кривой размагничивания.

     8.1.6. Ферримагнетизм - (или  антиферромагнетизм  неском-
пенсированный) совокупность  магнитных свойств веществ (ферро-
магнетиков) в твердом состоянии, обусловленных наличием внутри
тела межэлектронного   обменного взаимодействия,  стремящегося
создать антипараллельную ориентацию соседних атомных магнитных
моментов. В  отличии от антиферромагнетиков, соседние противо-
положно направленные магнитные моменты в силу каких-либо  при-
чин не полностью компенсируют друг друга.  Поведение ферромаг-
нетика во внешнем поле во многом аналогично ферромагнетику, но
температурная зависимость  свойств имеет иной вид:  иногда су-
ществует точка компенсации суммарного магнитного  момента  при
температуре ниже точки Нееля.  По электрическим свойствам фер-
ромагнетикид и э ле к т р и к и или полупроводники.

     8.1.7. Суперпарамагнетизм - квазипарамагнитное  поведение
систем состоящих совокупности экстремально малых ферро или фе-
римагнитных частиц. Частицы этих веществ при определенно малых
размерах переходят   в однодоменное состояние с однородной са-
мопроизвольной намагниченностью по всему обьему частицы. Сово-
купность таких   веществ ведет себя по отношению к воздействию
внешнего магнитного поля и температуры подобно  парамагнитному
газу (сплавы меди с кобальтом, тонкие порошки никеля и т.д.)
   
     Очень малые  частицы  антиферрмагнетиков  также  обладают
особыми свойствами,  похожими на суперпарамагнетизм, посколько
в них происходит нарушение полной компенсации магнитных момен-
тов. Аналогичными  свойствами обладают и тонкие ферромагнитные
пленки.
   
     Супермагнетизм применяется  в тонких структурных исследо-
ваниях, в  методах неразрушающего определения размеров,  форм,
количества и состава магнитной фазы и т.п.

     8.1.8. Пьезомагнетики - вещества, у которых при наложении
упругих напряжений возникает спонтанный магнитный эффект, про-
порциональный первой степени величины напряжений.  Этот эффект
весьма мал и легче всего его обнаружить в антиферромагнетиках.

     8.1.9. Магнитоэлектрики - вещества, у которых при помеще-
нии их  в электрическое поле возникает магнитный момент,  про-
порциональный значению поля.

     8.2. Магнитокалорический эффект -  изменение  температуры
магнетика при его намагничивании. Для парамагнетика увеличение
поля приводит к увеличению температуры.  что используется  для
получения сверхнизких  температур методом адиабатического раз-
магничивания парамагнитных солей.

     8.3. Изменение размеров тела,  вызванное изменениями  его
намагниченности, называют - магнитострикцией (обьемной или ли-
нейной).Величина эффекта для обьемной магнитострикции -3.10  в
минус пятой   степени,   а для линейной - 10 в минус четвертой
степени.

     А.с. 517 927:  Устройство для юстировки  блока  магнитных
головок, содержащее рычаг с закрепленными на его конце указан-
ными блоками и источник напряжения, под воздействием потенциа-
лов которого  осуществляется перемещение рычага,  отличающееся
тем, что  с целью повышения точности юстировки в  направлении,
перпендикулярном поверхности  рабочего слоя магнитного носите-
ля, оно снабжено пружиной, скрепленной с другим концом рычага,
фиксирующем его положение зажимом,  и соленоидом, при этом ры-
чаг выполнен в виде  магнитострикционного  стержня  и  помещен
своей средней частью в полости соленоида.

     Этот эффект  сильно  зависит от соотношения в сплаве и от
температуры.
   
   Необычное применение эффекта для нагрева:

     А.с. 550 771: Установка для индукционного нагрева текучих
сред содержащая массивный сердечник с продольными каналами для
прохождения среды и обхватывающее его коаксиально  установлен-
ныеизоляционную трубку   и индуктор,  подключенный к источнику
переменного тока, отличающаяся тем, что с целью интенсификации
нагрева путем   информации  кристаллической  решетки материала
сердечника,а индуктор дополнительно подключен к источнику пос-
тоянного тока.

     8.3.1. Т  е  р  м о с т р и к ц и я - магнитострикционная
деформация ферро и антиферромагнитных тел при нагревании их  в
отсутствии магнитного тела. Эта деформация сопутствует измене-
нию самопроизвольнойнамагниченности с нагревом.  Она  особенно
велика в близи точек Кюри и Нееля,  т.к. здесь особенно сильно
изменяется намагниченность.
     
     Наложение термострикции  на  обычное  тепловое расширение
приводит к аномалии в ходе теплового расширения.  В  некоторых
феромагнитах и антиферромагнитах эти аномалии очень велики.

     
     8.4. Магнитоэлектрический эффект - явление намагничивания
ряда веществ в антиферромагнитном состоянии электрическим  по-
лем и  их электрически поляризация магнитным полем.  (Открытие
N'123). Этот  эффект обусловлен специфическойсимметрией распо-
ложения магнитных моментов в кристаллической решетке вещества.

     Этот эффект   позволяет  получать  сведения  о  магнитной
структуре веществ без сложных нейтронографических  последствий
и применяется в волноводных устройствах СВЧ.

     8.5. В основе гиромагнитных или магнитомеханических явле-
ний лежит вращение электрона вокруг ядра.  Суть  этих  явлений
заключается в  том,  что намагничение магнетика приводят к его
вращению (Эффект Энштейна и де Хаасе),   и  наоборот  вращение
магнетика вызывает его намагничивание.

     Патент США 3 322 364: Способ компенсации влияния гиромаг-
нитного эффекта при угловом перемещении магнитометров  резуль-
тирующего поля,    находящегося на самолете,  и прибор для его
осуществления обеспечивает компенсацию влияния  гиромагнитного
эффекта на магнитометр результирующего поля который имеет отс-
читывающую обмотку. Гиромагнитный эффект возникает в результа-
те углового перемещения относительно данного направления,  со-
вершаемого самолетом,    на  котором  находится   магнитометр.
Вырабатывается электрический сигнал,  величина котрого пропор-
циональна угловой скорости самолета относительно данного  нап-
равления. В    отсчеты  магнитометра вводится пропорциональная
этому сигналу коррекция,  которая учитывает также  угол  между
указанным выше направлением силовых линий измеряемого поля.

     8.6. Магнитоэустические  эфекты - (магнитоупругие взаимо-
действия) в  феритах-гранатах возникают в  результате  взаимо-
действия между  спинами магнитных ионов и упругими колебаниями
решетки, т.е. в результате тех же взаимодействий, что и магни-
тострикционные эффекты.

     А.с. 528 497:  Волоконный звукопровод, состоящий из воло-
кон звукопроводящего материала,  собранных по концам  в  жгут,
отличающийся тем, что с целью увеличения стабильности эксплуа-
тационных характеристик волокна выполнены  из  ферромагнитного
материала и   намагничены на требуемом участке звукопровода по
всему его сечению в одном направлении.

     А.с. 482 634: Способ измерения частоты механических коле-
баний обьекта основанный на совпадении составляющей вибрации с
частотой собственных колебаний  одного  из  несколько  упругих
элементов, жестко  связанный с обьектом, отличающийся тем, что
с целью повышения точности измерения,  жесткость упругого эле-
мента изменяют  магнитным полем с симметричной магнитодвижущей
силой напряженность которого изменяется пилообразным током,  и
по величине тока в момент резонанса определяют частоту механи-
ческих колебаний обьекта.

     8.7. Ферромагнитный резонанс - электронный магнитный  ре-
зонанс в  ферромагнетиках - совокупность явлений,  связанных с
избирательным поглощением ферромагнитиками энергии электромаг-
нитного поля при частотах совпадающих с собственными частотами
процессии магнитных моментов электронной системы во внутреннем
эффективном магнитном поле.  (Поглощение на несколько порядков
больше, чем в ВПР).

     А.с. 284 161: Способ измерения многновенного значения то-
ка путем сравнивания с постоянным током, отличающийся тем, что
с целью увеличения быстродействия и точности измерения, ферри-
товый элемент  выводят из режима ферромагнитного резонанса по-
мещая его в магнитное поле измеряемого постоянным током, возв-
ращают его в режим феррорезонанса,  изменяя постоянный ток,  и
по величине постоянного тока судят о мгновенном значении изме-
ряемого параметра.

     8.8. Вблизи  точек  Кюри и Нееля у магнетиков наблюдается
сильные аномалии в изменении различных свойств  при  изменении
температуры. Для  ферромагнитиков это - эффекты Гопкинса (воз-
растание магнитной восприимчивости вблизи точки Кюри и Баркга-
узена) ступенчатый   ход кривой намагниченности образца вблизи
температуры Кюри при изменении температуры, упругих напряжений
или внешнего магнитного поля.

     А.с. 425  142:  Способ измерения максимальной дифференци-
альной магнитной проницаемости  в  ферромагнитных  материалах,
основанный на подсчете числа скачков Баркгаузена на восходящей
ветви петли гистеризиса, отличающийся тем, что с целью повыше-
ния точности и упрощения процесса измерения,  уменьшают напря-
женность магнитного поля до величины, при которой чило скачков
Баркгаузена на  нисходящей ветви петли гистеризиса станет рав-
ным половине общего числа скачков, при этом значении уменьшают
напряженность магнитного  поля на заданную величину и измеряют
приращение индукции, по величине которой определяют максималь-
ную дифференциальную магнитную проницаемость.

     Кроме того,  вблизи точки Кюри наблюдается ферромагнитная
аномалия теплоемкости.  Это дает возможность определять темпе-
ратуру Кюри и отсутствии магнитного поля.
     
     Близкие эффекты наблюдаются и в антиферомагнитиках.


                   Л И Т Е Р А Т У Р А


   Г.С.Кринчик, Физика магнитных явлений. М., изд-во МГУ 1976.
К 8.1. "Наука и жизнь", N'4 стр.44
     Физический энцеклопедический   словарь,    т.5,   стр.83,
305-309.
       А.с.515021, 239633, 449292, 426183, 504103,466574,
       Патент США 3797224.
К 8.3. А.с.541530, 541561.
    9.КОНТАКТНЫЕ,ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ И ЭМИССИОННЫЕ ЯВЛЕНИЯ.
    

     9.1.При контакте двух разных металлов один из них заряжа-
ется положительно, другой - отрицательно и между ними возника-
ет разность потенциалов,  называемая к о н т а к т н о й.  Она
не очень мала - от десятых долей вольта до нескольких вольт  и
зависит только  от химического состава и температуры контакти-
рующих тел "(Закон Вольта)"
    
     А.С.N 508550: Способ контроля качества спекания агломера-
ционной шихты путем изменения электрических характеристик спе-
каемого материала,отличающийся   тем,что  с  целью   повышения
быс